Как регулируется температура катода

Как регулируется температура катода

Термоэлектронные катоды

Термоэлектронный катод должен быть долговечным и обеспечивать устойчивую (стабильную) эмиссию при возможно меньших затратах энергии на накал. Поверхность катода не должна разрушаться от ионной бомбардировки. Даже в высоком вакууме имеется некоторое число положительных ионов. Они ускоренно летят к катоду. Чем выше анодное напряжение, тем с большей силой ионы ударяют в катод.

Экономичность катода характеризуется его эффективностью. Она показывает, какой ток эмиссии можно получить на 1 Вт мощности накала. У современных катодов в режиме непрерывной работы эффективность может быть от единиц до сотен миллиампер на ватт.

Рабочая температура у разных катодов примерно от 700 до 2300 °С. Долговечность катода определяется сроком, по истечении которого выход электронов уменьшается на 10%. Катоды имеют долговечность от сотен до десятков тысяч часов.

При увеличении рабочей температуры повышается эффективность, и поэтому для усиления эмиссии иногда несколько повышают накал, но при этом сокращается долговечность.

Простые катоды, т. е. катоды из чистых металлов, делаются почти исключительно из вольфрама (редко из тантала) и имеют прямой накал. Рабочая температура вольфрамовых катодов 2100 — 2300 °С, что соответствует накалу до светло-желтого или белого цвета. Долговечность этих катодов определяется ослаблением эмиссии из-за уменьшения толщины катода вследствие распыления вольфрама.

Достоинство вольфрамового катода—устойчивость эмиссии. После временного перекала она не уменьшается. Стойкость вольфрамового катода к ионной бомбардировке делает его особенно пригодным для мощных ламп, работающих с высокими анодными напряжениями. Катоды из вольфрама применяются также в специальных электрометрических лампах, в которых важна стабильность эмиссии. Основной недостаток вольфрамового катода — низкая эффективность (единицы миллиампер на ватт). Вследствие высокой температуры интенсивно испускаются тепловые и световые лучи, на что бесполезно расходуется почти вся мощность накала.

У многих типов сложных катодов на поверхность чистого металла наносится активирующий слой, который обеспечивает интенсивную эмиссию при сравнительно невысоких температурах.

Достоинство сложных катодов — экономичность. Они обладают эффективностью до десятков и даже сотен миллиампер на ватт. Рабочая температура у некоторых катодов составляет 700 °С. Долговечность достигает тысяч и десятков тысяч часов. К концу этого срока снижается выход электронов из-за уменьшения количества активирующих примесей (например, за счет их испарения). Некоторые сложные катоды обеспечивают сверхвысокую эмиссию в импульсном режиме, т. е. в течение коротких (единицы микросекунд) промежутков времени, разделенных значительно более длительными паузами.

Основной недостаток сложных катодов — невысокая устойчивость эмиссии. Выход электронов снижается от временного перекала, что объясняется испарением активирующих веществ при повышенной температуре. Кроме того, сложные катоды разрушаются от ионной бомбардировки, поэтому в лампах важно поддерживать высокий вакуум. Это достигается применением специального газопоглотителя (геттера).

Сложные катоды могут быть пленочными или полупроводниковыми. К первым относится, например, торированный карбидированный катод. Он представляет собой вольфрамовую проволочку с пленкой тория и с примесью углерода. Активный слой этих катодов трудно разрушить ионной бомбардировкой. Их применяют при анодных напряжениях до 15 кВ.

К полупроводниковым относится оксидный катод. В нем на основание из никеля или вольфрама наносится смесь оксидов щелочноземельных металлов — бария, кальция и стронция. У оксидного катода электронная эмиссия происходит главным образом из атомов бария. Перекал катода усиливает испарение бария и снижает выход электронов. Долговечность оксидного катода определяется тем, что оксидный слой постепенно обедняется атомами бария. Для хорошей работы оксидного катода очень важен высокий вакуум, так как оксидный слой разрушается от ионной бомбардировки. Во избежание чрезмерной ионной бомбардировки нельзя допускать слишком высокое анодное напряжение при работе катода в непрерывном режиме.

Для оксидного катода опасен не только перекал, но и недокал, при котором могут возникнуть очаги перегрева. Катод прямого накала при этом нередко «перегорает», т. е. вблизи одного из очагов перегрева основной металл катода плавится. Это явление объясняется следующими особенностями:

1. У оксидного слоя, как и у всех полупроводников, при повышении температуры сопротивление уменьшается.

2. Вследствие большого сопротивления оксидного слоя его нагрев катодным током соизмерим с нагревом от тока накала.

3. Различные участки оксидного слоя неодинаковы по сопротивлению и эмиссионной способности. Катодный ток распределяется так, что на участки с меньшим сопротивлением и большей эмиссионной способностью идут большие токи. На этих участках нагрев усиливается, уменьшается сопротивление, увеличивается выход электронов и происходит дальнейшее возрастание тока. Такое явление наблюдается при недокале, если катодный ток велик. Возникновению очагов перегрева также способствует ионная бомбардировка катода.

При нормальном режиме накала и без перегрузки катодным током оксидный катод обладает большой долговечностью. Его широко используют в приемно-усилительных и генераторных лампах малой и средней мощности, в электронно-лучевых трубках, в лампах для импульсной работы и многих других приборах.

Рис. 15.6. Зависимость эмиссии оксидного катода от длительности импульса анодного тока

В импульсном режиме эмиссия оксидного катода может быть во много раз сильнее, нежели в режиме непрерывной работы. Она происходит под действием сильного внешнего электрического поля, т. е. представляет собой сочетание электростатической эмиссии с термоэлектронной. Однако с течением времени такая эмиссия быстро ослабевает (рис. 15.6). Говорят, не совсем удачно, что сверхвысокая эмиссия «отравляет» оксидный катод. «Отравление» прекращается, если катод «отдохнет». Тогда он восстанавливает свою эмиссионную способность и может снова дать на короткое время большой выход электронов. Это объясняется тем, что в оксидном слое должно накопиться достаточное число электронов. Длительность импульсов эмиссионного тока обычно не более 20 мкс.

Оксидный катод в импульсном режиме имеет эффективность до 10 4 мА/Вт. Импульсы катодного тока могут достигать единиц и даже десятков ампер. При коротких импульсах катод почти не подвергается ионной бомбардировке, и поэтому допустимо анодное напряжение 10-20 кВ.

Помимо оксидных катодов в последнее время применяются сложные катоды новых типов: ториево-оксидные, синтерированные <губчатые) и др.

Катоды прямого накала представляют собой проволоку или ленту. Достоинство таких катодов — простота устройства и возможность их изготовления для самых маломощных ламп на ток накала 10 мА и меньше.

Катод в виде тонкой проволоки после включения накала быстро разогревается (за время менее 1 с), что весьма удобно. Недостаток этих катодов — паразитные пульсации анодного тока при питании цепи накала переменным током. Если, например, ток накала имеет частоту 50 Гц, то в анодном токе будут пульсации с частотой 50, 100, 150 Гц и т. д. Они создают помехи, искажая и заглушая полезный сигнал. При слуховом приеме эти пульсации проявляют себя характерным гудением — фоном переменного тока. Имеются две основные причины таких вредных пульсаций.

Рис. 15.7. Пульсации температуры катода прямого накала при питании переменным током

Рис. 15.8. Катоды косвенного накала: а — цилиндрический; б — дисковый

Во-первых, у тонких катодов возникают пульсации температуры, так как масса и теплоемкость этих катодов малы. Когда ток достигает амплитудного значения, температура наивысшая, а при переходе тока через нуль температура наиболее низкая (рис. 15.7). Частота пульсаций температуры равна удвоенной частоте тока накала. С такой же частотой пульсирует эмиссия и анодный ток.

Вторая причина фона переменного тока — неэквипотенциальность поверхности катода. Разные точки поверхности катода прямого накала имеют разные потенциалы, и анодное напряжение для этих точек различно. Поэтому при питании катода переменным током анодное напряжение пульсирует с частотой тока накала.

Недостаток ламп с тонкими катодами прямого накала — так называемый микрофонный эффект. Он состоит в том, что внешние толчки вызывают вибрацию катода. Это приводит к пульсациям анодного тока. За счет микрофонного эффекта нередко возникает акустическая генерация. В этом случае звуковые волны от громкоговорителя вызывают механические колебания лампы и соответственно колебания анодного тока, которые после усиления попадают в громкоговоритель. Возникшие звуковые волны снова воздействуют на лампу. Происходит генерация незатухающих звуковых колебаний, заглушающих полезный сигнал.

Широко применяются катоды косвенного накала (подогревные). Обычно такой катод представляет собой никелевый цилиндрик с оксидным поверхностным слоем. Внутрь вставлен вольфрамовый подогреватель (рис. 15.8). Для изоляции от катода подогреватель покрывается керамической массой из оксида алюминия — алундом.

Главное достоинство этих катодов — отсутствие вредных пульсаций анодного тока при питании цепи накала переменным током. Колебаний температуры практически нет, так как масса, а следовательно, и теплоемкость у подогревных катодов значительно больше, нежели у катодов прямого накала. Катод косвенного накала обладает большой тепловой инерцией. От момента включения (выключения) тока накала до полного разогрева (остывания) катода нужны десятки секунд. За четверть периода (0,005 с при частоте 50 Гц) температура катода не успевает заметно измениться и эмиссия не пульсирует.

Поверхность катода косвенного накала является эквипотенциальной. Вдоль катода нет падения напряжения от тока накала. Анодное напряжение для всех точек поверхности катода одно и то же и не пульсирует при колебаниях напряжения накала.

Достоинство ламп с катодами косвенного накала, кроме того, — ослабление микрофонного эффекта. Масса катода сравнительно велика, и его трудно привести в состояние колебаний.

По сравнению с катодами прямого накала катоды косвенного накала сложнее, и их трудно сконструировать на очень малые токи. Поэтому они менее пригодны для маломощных экономичных ламп, рассчитанных на питание от батарей.

В аппаратуре (например, для двусторонней связи), которая работает с перерывами и после очередного включения должна сразу же действовать, приходится лампы с катодами косвенного накала держать все время под накалом. Это приводит к лишним затратам энергии и сокращению срока службы ламп. В переносных радиостанциях с батарейным питанием применение ламп с катодом косвенного накала неудобно. Для экономии энергии источников питания в этом случае надо выключать накал ламп приемника при работе передатчика и наоборот. Но тогда после включения накала надо ждать 10 — 20 с, пока не разогреются катоды, что значительно замедляет связь.

Накаленная алундовая изоляция между катодом и подогревателем не выдерживает высоких напряжений. Предельное напряжение между катодом и подогревателем составляет обычно 100 В и лишь для некоторых ламп 200 — 300 В. В ряде схем катод и подогреватель имеют весьма различные потенциалы. Если их разность превысит предельное напряжение, то может произойти пробой изоляции катод — подогреватель и лампа выйдет из строя. Опасность пробоя исчезает, если катод соединен с одним из выводов подогревателя.

Анод лампы принимает на себя поток электронов. Происходит электронная бомбардировка анода, от которой он нагревается. Кроме того, анод нагревается от теплового излучения катода. В установившемся режиме количество теплоты, выделяющееся на аноде, равно количеству теплоты, отводимому от анода.

Важно, чтобы анод не нагревался выше предельной температуры. При перегреве из анода могут выделяться газы, и тогда ухудшается вакуум. Возможно даже расплавление анода от чрезмерного перегрева. Кроме того, раскаленный анод испускает тепловые лучи, которые могут вызвать перегрев катода.

У ламп малой мощности и большинства ламп средней мощности анод имеет лучистое охлаждение. Теплота отводится излучением анода. Для усиления теплового излучения увеличивают площадь поверхности анода (часто снабжают ребрами) и делают ее черной или матовой. В лампах средней и большой мощности иногда применяется принудительное охлаждение потоком воздуха. Вывод анода снабжается радиатором, который обдувается вентилятором. У ламп большой мощности применяется также принудительное охлаждение анода проточной водой.

Различные конструкции сеток (цилиндрическая, плоская и др.) показаны на рис. 15.9.

Работа ламп ухудшается, если сетка, нагреваясь от накаленного катода, начинает испускать термоэлектроны. Для устранения этого явления проводники сетки покрывают слоем металла с большой работой выхода, например золота.

Чтобы эффективно управлять электронным потоком, сетку располагают очень близко к катоду.

Вакуум в лампах необходим прежде всего потому, что накаленный катод при наличии воздуха сгорит. Кроме того, молекулы газов не должны мешать свободному полету электронов. Высокий вакуум в лампах характеризуется давлением менее 100 мкПа. Если вакуум недостаточный, то летящие электроны ударяют в молекулы газов и превращают их в положительные ионы, которые бомбардируют и разрушают катод. Ионизация газов увеличивает также инерционность и нестабильность работы лампы и создает дополнительные шумы.

Предварительную откачку воздуха производят форвакуумными насосами, затем продолжают высоковакуумными насосами. Кроме того, обезгаживают электроды путем нагрева их до красного каления. Лампу помещают в переменное магнитное поле, индуцирующее в электродах вихревые токи, которые разогревают металл.

Для улучшения вакуума в лампу помещают газопоглотитель (геттер), например кусочек магния или бария. При разогреве лампы указанным выше индукционным способом газопоглотитель испаряется и после охлаждения оседает на стекле баллона, покрывая его зеркальным слоем (магний) или коричневато-черным (барий). Этот слой поглощает газы, которые могут выделиться из электродов в процессе работы лампы.

Размеры баллона лампы зависят от ее мощности. Чтобы температура баллона не стала недопустимо высокой, увеличивают площадь его поверхности. Наиболее часто применяют стеклянные баллоны, но у керамических значительно выше термостойкость и механическая прочность.

Металлические (стальные) баллоны имеют большую прочность и обеспечивают хорошее экранирование лампы от внешних электрических и магнитных полей. Но они сильно нагреваются, и это приводит к перегреву электродов.

В последние годы выпуск ламп с металлическими баллонами прекращен.

В лампах старого типа электроды укреплены на стеклянной ножке в виде трубки, сплющенной на одном конце (рис. 15.10, а). В эту ножку впаяны проволочки из металла, имеющего одинаковый со стеклом температурный коэффициент расширения. Концы выводных проволочек приварены к проводникам, идущим к контактным штырькам цоколя.

Держатели электродов крепятся в слюдяных или керамических пластинах-изоляторах, благодаря чему фиксируется расстояние между электродами (рис. 15.10, б).

Источник

Большая Энциклопедия Нефти и Газа

При изменении температуры катода меняется эмиссия электронов. При увеличении температуры катода ( 7 Т0) растет эмиссия электронов и ток насыщения увеличивается. [2]

Достоинством последовательных балансных схем является меньшее влияние изменения температуры катода на величину изменения анодного напряжения С / а, чем в схеме параллельного балансного каскада. К недостаткам схемы следует отнести небольшой коэффициент усиления. [7]

Отклонение от номинальных значений тока и напряжения ведет к изменению температуры катода и, как следствие, к изменению тока эмиссии и долговечности. Значения мн и 1Н, а также величины допустимых отклонений указываются в справочниках. [8]

Если характеристики ламп этой схемы одинаковы, то изменение напряжения анодного питания или изменение температуры катодов ламп не изменяют балансировки моста и напряжение в диагонали моста сохраняться постоянным. Только воздействие входного сигнала, вызывая изменение режима одной из ламп, сопровождается нарушением баланса моста. Режим работы второй лампы практически остается неизменным, при этом в диагонали моста появляется напряжение сигнала. С точки зрения усилительных свойств каскада, верхнюю лампу схемы рис. 6.38 следует рассматривать как анодное сопротивление по отношению к нижней лампе. [11]

Особенно сильно нестабильность источников питания проявляется в изменении параметров ламп, в частности в изменении крутизны анодно-сеточной характеристики лампы. Изменение напряжения питания накала ламп сопровождается изменением температуры катода и, как следствие, изменением крутизны анодно-сеточной характеристики. [15]

Источник

Лабораторная работа 2-11

Главная > Документ

Лабораторная работа 2-11

ОПРЕДЕЛЕНИЕ УДЕЛЬНОГО ЗАРЯДА ЭЛЕКТРОНА ( e / m ) С ПОМОЩЬЮ ВАКУУМНОГО ДИОДА

Цель работы : ознакомление с одним из методов экспериментального опреде­ления удельного заряда электрона.

Приборы и принадлежности: цифровые настольные мультиметры для из­мерения анодного тока и анодного напряжения, мультиметр для измерения тока накала диода, источники питания стабилизированные, панель с размещенной на ней электронной лампой 6Х2П.

Краткое теоретическое введение

где В – коэффициент, зависящий от формы и размеров электродов, заряда и массы электрона. Покажем, что закон «трех вторых» действительно имеет место для вольтамперной характеристики двухэлектродной вакуумной лампы.

Распределение потенциала  и тока I между анодом и катодом двухэлектродной вакуумной лампы зависит от формы электродов и их взаимного расположения.

Введем упрощающие предположения:

Пусть начальная скорость электронов, покидающих катод, равна нулю.

Пусть пространственный заряд создает такое распределение потенциала ме­жду электродами, что непосредственно у поверхности катода нет гра­диента потенциала, т.е. .

Анодный ток далек от насыщения.

Известно, что связь между потенциалом  и объемной плотностью зарядов  определяется уравнением Пуассона:

. 2)

Так как катод и анод имеют цилиндрическую форму, задачу удобнее решать в цилиндрических координатах, в которых уравнение (2) запишется

. (3)

Так как в рассматриваемом случае потенциал является функцией только расстояния r от поверхности катода, то выражение (3) упростится и уравнение Пуассона будет иметь вид

. (4)

где n 0 – концентрация электронов в промежутке между катодом и анодом лампы; e – заряд электрона.

где  – объемная плотность электрического заряда в промежутке между катодом и анодом, равная

Упорядоченную скорость электронов v можно определить, учитывая, что электрон, пройдя ускоряющую разность потенциалов ( 2 –  1 ), приобретёт кинетическую энергию , поэтому Отсюда .

Подставив это выражение в (5), находим :

. (6)

Подставляя (6) в уравнение (4), получим уравнение

. (7)

(8)

;   численный коэффициент, зависящий от отношения радиусов анода и катода лампы ( r A / r B ).

Видим, что формула (9) выражает зависимость электрического тока от разности потенциалов между катодом и анодом и является законом «трех вторых», т.е. законом Богуславского – Ленгмюра.

Экспериментальная установка

При постоянном токе накала, т.е. при постоянной температуре катода кривая зависимости анодного тока I а от напряжения между анодом и катодом имеет вид, показанный на рис. 3.

Эта кривая называется вольтамперной характеристикой (ВАХ) вакуумного диода. Различные кри­вые на рисунке соответствуют разным температурам катода. Начальный уча­сток кривой (0 – 1) подчиняется закону «трех вторых». Затем, при определенном значении анодного напряжения, когда все электроны, испущенные катодом, достигают анода, анодный ток достигает сво­его предельного значения (ток насыщения) для данной температуры катода. Для лампы, которая используется в задаче, катод оксидирован окислами дру­гих металлов, имеющих небольшую работу выхода. Оксидный катод отлича­ется той особенностью, что у него не наблюдается резко выраженного, как у катодов из чистых металлов, насыщения анодного тока. Это вызвано силь­ным влиянием внешнего электрического поля на величину тока эмиссии ок­сидного катода. Поэтому даже при значительных внешних полях явно выра­женного насыщения анодного тока не наблюдается, т. е. анодный ток про­должает увеличиваться.

Определение удельного заряда электрона e / m на основе

закона Богуславского – Ленгмюра

Для определения удельного заряда электрона с помощью закона Богуславского – Ленгмюра удобно использовать вакуумную двухэлектродную электронную лампу, катод и анод у которой имеют вид двух коаксиальных цилиндров.

. (10)

Существует ряд факторов, которые приводят к отклонению от закона «трех вторых» при использовании вакуумного диода и к погрешности при определении удельного заряда электрона по формуле (10). Наиболее существенными из них являются:

Начальные скорости электронов, эмитируемых катодом, не равны нулю, как это было предположено при выводе закона. За счет этого изменяется характер распределения потенциала между катодом и анодом; в частности, напряженность электрического поля у поверх­ности катода не равна нулю.

Наличие контактной разности потенциалов между катодом и ано­дом приводит к изменению разности потенциалов, которая созда­ется между катодом и анодом. Это особенно заметно при малых разностях потенциалов.

Асимметрия системы электродов (например, неконцентричность ка­тода и анода).

Наличие остатков газа в лампе. При достаточно высокой разности по­тенциалов между катодом и анодом происходит ионизация газа. Положительные ионы нейтрализуют действие отрицательного про­странственного заряда, и анодный ток возрастает значительно быст­рее, чем это следует из закона «трех вторых».

Существенно и то, что величина удельного заряда электрона входит в выраже­ние закона «трех вторых» (8) под знаком квадратного корня. Это приводит к тому, что при расчете удельного заряда по формуле (10) погрешность соответственно увеличивается.

Методика и техника эксперимента

Для снятия вольтамперной характеристики ва­куумного диода рекомендуется:

Установить ток накала 0,28 А с помощью стабилизированного источника постоянного тока, включенного в цепь накала. При нагревании катода ток накала изменяется во времени, поэтому необ­ходимо начинать измерения после пятиминутного прогрева катода.

В цепь между катодом и анодом лампы включен стабилизированный источник питания постоянного тока, который позволяет плавно регулировать анодное напряжение с помощью ручек “плавно” и “грубо” при измерении вольтамперной характеристики диода.

Точность измерения удельного заряда электрона определяется точно­стью измерения вольтамперной характеристики диода. В этой связи вольт­амперная характеристика должна быть построена на основе как можно большего количества экспериментальных точек. Поэтому рекомендуется менять анодное на­пряжение через 1 B от 0 до 15 вольт.

Занести результаты измерений анодного тока и анодного напряжения в Табл. 1.

Установить ток накала, равный 0,3 А и после пятиминутного прогрева катода измерить вольтамперную характеристику.

Результаты измерений анодного тока и анодного напряжения занести в табл.2, аналогичную табл.1.

Построить на одной координатной сетке вольтамперную характеристику для обоих токов накала.

Построить график зависимости анодного тока от анодного напряжения в степени трех вторых для обоих токов накала.

Рассчитать коэффициент В. Выбрать для расчета коэффициента В те части графиков, которые имеют вид прямой линии.

Определяют значение В для каждого тока накала.

Вычислить по формуле (10) удельный заряд электрона и определить его среднее значение.

Сравнить полученного значение удельного заряда электрона и сравнить его с табличным значением.

Провести анализ причин, влияющих на точность определения удельного заряда электрона предложенным методом.

Вопросы и задания для самостоятельной работы

1. Какую величину называют удельным зарядом электрона? Каково ее табличное значение и размерность?

2. Сформулируйте закон «трех вторых» – закон Богуславского – Ленгмюра.

3. Для какой части вольтамперной характеристики выполняется закон Богу­славского  Ленгмюра?

4. Как регулируется температура катода? Что изменяется в работе лампы при увеличении температуры катода?

5. При построении вольтамперной характеристики рекомендуется использо­вать экспериментальные данные, относящиеся к меньшим температурам катода, но в области, где закон «трех вторых» еще выполняется. Объясните, почему?

6. Для какой части вольтамперной характеристики выполняется закон Ома?

7. Какие предположения делаются при выводе закона Богуславского  Ленг­мюра?

8. Какую систему координат удобнее использовать для вывода формулы за­кона «трех вторых»?

9. Как в этой системе координат записывается оператор

?

12. Как определяется работа выхода электрона из металла?

13. Объясните явление термоэлектронной эмиссии.

14. Почему при снятии вольтамперных характеристик при разных токах на­кала получается семейство несовпадающих характеристик?

15. Почему при использовании диода с оксидным катодом не наблюдается на­сыщения?

16. В какой области вольтамперной характеристики контактная разность по­тенциалов играет наибольшую роль?

17. Объясните причины возможных отклонений от закона «трех вторых».

18. Приведите и объясните методику измерения удельного заряда электрона в данной лабо­раторной работе.

19. Что такое угловой коэффициент для кривой зависимости анодного тока от анодного напряжения в степени «трех вторых»? Можно ли его определять для графика любой формы?

20. Расскажите о существующих методиках измерения удельного заряда элек­трона.

21. Погрешностью измерения каких величин определяется точность измерения удельного заряда электрона?

22. Какова, на ваш взгляд, точность измерения удельного заряда электрона данным методом по сравнению с другими методами?

23. Вычислите электрическую емкость системы двух коаксиальных цилиндри­ческих поверхностей (катода и анода).

24. Применим ли закон распределения Максвелла по скоростям для термоэлек­тронов? Если применим, то постарайтесь объяснить на основе распределения Максвелла форму вольтамперной характеристики вакуум­ного диода.

25. Между какими частями лампы возникает контактная разность потенциа­лов? Какова ее величина? Как сказывается контактная разность потенциа­лов на ход и форму вольтамперной характеристики вакуумного диода?

Источник